Еще в первых работах по магнитному термоядерному реактору 40 лет назад основоположники идеи магнитной термоизоляции плазмы А. Д. Сахаров и И. Е. Тамм рассмотрели основные принципы «сосуществования» высокотемпературной плазмы со стенкой термоядерного реактора. Чтобы стенка реактора не подвергалась заметному распылению, энергия попадающих на стенку частиц, а следовательно, и температура пристеночной плазмы должны быть относительно невысокими — масштаба десятка электронвольт (при десятикиловольтной температуре сердцевины плазмы). Перенос на стенку всего потока тепла, поступающего к ней из центральной области, при условии низкой температуры пристеночной плазмы возможен только при высокой плотности плазмы на периферии. Повышению плотности и снижению температуры способствует «рециклинг» плазмы—нейтрализация заряженных частиц на стенке, возвращение их в плазму в виде нейтральных медленных атомов, ионизация и перезарядка в быстрые атомы, их ионизация и т.д. Следует отметить, что в идеализированной модели Тамма, Сахарова с чисто поперечными относительно магнитного поля классическими переносами тепла и частиц снижению температуры до 10 эВ способствовало повышение плотности плазмы по направлению к стенке вследствие классической термодиффузии. Действительная ситуация оказалась сложнее из-за аномальности переносов. Кроме того, наиболее реалистическим сейчас представляется взаимодействие плазмы с элементами конструкции посредством переносов вдоль магнитных силовых линий в наружном слое плазмы — «диверторная» или «лимитерная» системы. Тем не менее, решение проблемы плазма — стенка оказалось возможным.